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搜索到986篇“ 电渗流“的相关文章

U型毛细管电极电渗流数值模拟研究: 2024年; 为研究U型毛细管电极内电渗流(EOF)对微纳米颗粒表面Zeta电位测量结果的影响,以U型毛细管电极为基础,通过数值仿真分析了毛细管电极内部EOF启动机制及高频交变电压对其抑制机理。结果表明,当毛细管电极施加直流电压,壁面EOF在管壁面压力梯度作用下产生回流,启动时间为毫秒(ms)级别。当施加高频交变电压时,高频率交变电场阻碍了EOF的启动,在壁面处产生局部振荡流。随着频率的增加,毛细管EOF受到抑制作用更为强烈。相比其他波形,三角波电压对EOF具备较好的抑制作用,局部振荡流的幅度范围更小。研究对颗粒Zeta电位检测和微流控电动流动的精准控制具有借鉴意义。; 李江涛张祥雷孙健张东相宁辉李子瑞; 关键词：电渗流交变电场

一种在电动修复中控制电渗流的技术方法: 本发明涉及土壤修复技术领域，尤其是一种在电动修复中控制电渗流的技术方法，其步骤为：（1）测试目标土壤在原始pH条件下的动电电位，并判断电渗流的方向；（2）安装电动修复装置和阴、阳极液循环泵；（3）根据土壤动电电位的正负值...; 陈文梅仓龙泮芝伟周佳宇曹梦怡

一种基于超微电渗流调控的细胞膜振动检测方法: 本发明提供一种基于超微电渗流调控的细胞膜振动检测方法，通过石英纳米管内电渗流调控引起的细胞膜振动频率来区分不同细胞以及同种细胞的不同状态，所述石英纳米管的尖端尺寸为50nm‑300nm。本发明克服了传统的细胞膜监测耗时、...; 钱若灿陈斌斌吕键

一种基于双重泵效应的正渗透与电渗流集成芯片: 本发明公开了一种基于双重泵效应的正渗透与电渗(FO)流集成芯片，该装置通过利用定向毛细管压力差造成的两次泵效应将FO技术与电渗流技术集成到一张芯片中，渗透膜夹在上、下两层基片中间，膜是上、下微通道唯一的联通媒介，而纳米级...; 崔钊张梦王捷袁扬

微通道中一类生物流体在高Zeta势下的电渗流及传热特性: 2024年; 在高壁面Zeta势下,研究滑移边界条件下满足牛顿流体模型的一类生物流体的电渗流动及传热特性,流体在外加电场、磁场和焦耳加热共同作用下流动.首先,在不使用Debye-Hückel线性近似条件时,利用切比雪夫谱方法给出非线性Poisson-Boltzmann方程和流函数满足的四阶微分方程及热能方程的数值解,将所得结果与利用Debye-Hückel线性近似所得结果进行比较,证明本文数值方法的有效性.其次,讨论电磁环境下壁面Zeta势、哈特曼数H、电渗参数m、滑移参数β对流动特性、泵送特性和捕获现象的影响,并探究焦耳加热参数γ和布林克曼数Br等参数对传热特性的影响.结果表明,壁面Zeta势、电渗参数m、滑移参数β的增大对流体速度有促进作用,而哈特曼数H的增大会抵抗流体流动.研究进一步表明,焦耳加热参数γ和布林克曼数Br的增大会导致温度升高.; 慕江勇崔继峰陈小刚赵毅康田祎琳于欣如袁满玉; 关键词：电渗流传热特性

平行板微通道中一类不可压缩微极性流体在高Zeta势下的时间周期电渗流: 2024年; 在高Zeta势下,研究平行板微通道中一类不可压缩微极性流体的时间周期电渗流.在不使用DebyeHüickel线性近似条件下,利用有限差分法数值求解非线性Poisson-Boltzmann方程和不可压缩微极性流体的连续性方程、动量方程、角动量方程及本构方程,在低Zeta势下将所得结果与使用Debye-Hückel线性近似得到的解析解比较,证明本文数值方法是可行的;讨论高Zeta势下电动宽度m、电振荡频率Ω、微极性参数k1等无量纲参数对不可压缩微极性流体的速度和微旋转效应的影响.研究表明:1)随着Zeta势的增大,微极性流体的速度、微旋转、体积流量、微旋强度以及剪切应力增大,说明与低Zeta势相比,高Zeta势对微极性流体电渗流有显著的促进作用.2)在高Zeta势下,随着微极性参数的增大,微极性流体的速度减小,但是对微旋转效应呈现先增强后减弱的趋势.3)在高Zeta势下,当电振荡频率较低(小于1)时,电动宽度的增大促进微极性流体的流动,但抑制其微旋转;当电振荡频率较高(大于1)时,电动宽度的增大抑制微极性流体的流动及微旋转,但促进体积流量快速增大并趋于恒定.4)在高Zeta势下,当电振荡频率较低(小于1)时,微极性流体电渗流速度和微旋转随着电振荡频率的变化呈现明显的振荡变化趋势,但是速度和微旋转的峰值、体积流量及微旋强度均保持不变;当电振荡频率较高(大于1)时,随着电振荡频率的增大,微极性流体电渗流速度和微旋转的幅值减小,体积流量及微旋强度减小直至趋于零.5)在高Zeta势下,壁面剪切应力σ21及σ12的幅值随电动宽度的增大而增大;当电振荡频率较低(小于1)时,壁面剪切应力σ21与σ12不随电振荡频率的增大而变化,均取恒定值,且微极性参数的取值不影响壁面剪切应力σ21的幅值;当电振荡频率较高(大于1)时,壁面剪切应力σ21及σ12的幅值随电振荡频率的增大而减小,且壁�; 于欣如崔继峰陈小刚慕江勇乔煜然; 关键词：ZETA 电渗流有限差分法

一种盾构用电渗流法除泥饼试验装置及方法: 本发明属于盾构渣土试验设备技术领域。公开一种盾构用电渗流法除泥饼试验装置及方法，包括：掘进系统，包括掘进模拟件和刀盘模拟件，掘进模拟件具有一向刀盘模拟件方向运动的土仓，刀盘模拟件的刀盘端位于土仓内；直流加压系统，包括直流...; 万泽恩尹威方李树忱赵世森刘日成邱凯王宗昊景少森

具有正弦波纹的平行板微通道中Jeffrey流体周期电渗流动: 2024年; 研究了具有正弦波纹的平行板微通道中Jeffrey流体周期电渗流动(AC EOF).通过摄动展开法,求解了动量方程,得到了平行板微管道中Jeffrey流体AC EOF速度的近似解析解及其体积流率.在此基础上,研究了相关无量纲参数,如振荡Reynolds数Re_(Ω)、压力梯度G、Deborah数De、滞后时间λ2ω、电动宽度K、正弦波纹的小振幅δ、相位差θ及其波数λ对平均速度u_(m)(t)与平均速度的振幅|U_(m)|的影响.结果表明:Newton、Maxwell和Jeffrey流体之间的速度振幅差异是明显的;Jeffrey流体速度分布受壁面波纹的影响显著,并呈现出明显的波动现象,同时,速度分布还受上下板波纹相位差θ的影响;随着Re_(Ω)的增大,AC EOF速度和u_(m)(t)呈现出快速振荡且振幅逐渐减小的趋势;De数类似于Re_(Ω),使得在外加电场作用下,AC EOF速度更容易产生振荡;同时,AC EOF速度和|Um|随着λ2ω的增大而减小;对于给定的Re_(Ω),相位滞后χ(代表电场和平均速度之间的相位差)随着θ的变化呈明显增大或减小趋势;而χ随着G,λ2ω和θ的增大而减小,但是在较大的λ下(如λ>3.4),χ几乎没有显著变化.; 长龙长龙孙艳军菅永军; 关键词：滞后时间

电渗流泵系统: 本申请具体涉及一种电渗流泵及具有其的电渗流泵系统，电渗流泵包括：至少一个电渗单元，电渗单元包括两个多孔电极以及位于两个多孔电极之间的多孔介质；隔膜，两个多孔电极的外侧均设置有隔膜，电渗流泵的工作流体与泵送流体分别设置于隔...; 杨倩章泽波高猛叶乐

用于电子设备的电渗流阀门: 本公开涉及用于电子设备的电渗流阀门。一种便携式电子设备包括：壳体，该壳体具有限定第一腔室、第二腔室和来自该第一腔室或该第二腔室的声学开口的壳体壁；以及电渗流阀门，该电渗流阀门能够操作以打开和闭合声学开口。; C·威尔克S·C·格林克E·B·安徒生O·I·伊尔科鲁尔P·C·赫鲁迪G·哈提波格鲁

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